By William G. Fately
ISBN-10: 047125620X
ISBN-13: 9780471256205
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Sample text
Wir ordnen jedem Streuzentrum im Target die fiktive Fl¨ache ∆σ (senkrecht zur Strahlrichtung) zu, die wir am Ort des Streuzentrums angebracht denken (Abb. 4). Sei n die Zahl der Streuzentren pro Volumeneinheit, N0 die (mittlere) Zahl der Projektile im Strahl, die pro Zeiteinheit auf die Targetfl¨ache F auftreffen und d die Target-Dicke. Dann ist die Zahl ∆Z der pro Zeiteinheit im Detektor registrierten Teilchen ∆Z = N0 ∆σ · nF d = N0 ∆σ · nd . 5) Der Ausdruck (∆σ · nF d)/F ist das Verh¨altnis zwischen gesperrter“ Fl¨ache ” und totaler Targetfl¨ache F; ∆σ · nd ist also die Wahrscheinlichkeit daf¨ ur, dass ein auf der Target auftreffendes Projektil im Detektor als Streuereignis gemessen wird.
Wir setzen θe = θr = θ und entnehmen der Abbildung, dass f¨ eine Wegdifferenz 2d sin θ, welche ein ganzes Vielfaches der Wellenl¨ange λ der einfallenden R¨ontgenstrahlung ist, die von B und C emittierten Kugelwellen weit weg konstruktiv interferieren, also muss gelten 2d sin θn = nλ ; n = 1, 2, 3, ... 18) definierten diskreten (Braggschen) Abb. 8. Streuung von R¨ ontgenstrahlung an Kristallatomen (θr = θe ) 42 2 Das Quanton und die Heisenbergschen Ungleichungen Abb. 9. Streuung von R¨ ontgenstrahlung an Kristallatomen (Braggsche Bedingung) Winkel θn entspricht.
E = pc . 21) Die Energieerhaltung bedeutet 48 2 Das Quanton und die Heisenbergschen Ungleichungen und die Impulserhaltung p + 0 = p + pe . 19) ein: [(E + mc2 ) − E ]2 − (pc − p c)2 = m2 c4 . 23) Damit haben wir die Gr¨oßen des Elektrons eliminiert. 20) und erhalten Emc2 − E mc2 − EE + EE cos θ = 0 . 24) durch E mc2 und finden E E =1+ (1 − cos θ) E mc2 oder E = E 1+ E mc2 (1 − cos θ) . 25) ist die Energie E des gestreuten γ-Quants als Funktion des Streuwinkels θ und der Energie E des einlaufenden γ-Quants dargestellt.
Infrared and Raman Selection Rules for Molecular and Lattice Vibrations by William G. Fateley by William G. Fately
by John
4.2