
By Robert Eisberg
ISBN-10: 968180418X
ISBN-13: 9789681804183
UNIVERSIDAD
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Transformamos esta velocidad al marco 0 1 con la avuda de la segunda de las ecuaciones (1 - 16) y obtenemos el valor Vyl - a,'2 c 2 para la componente y de la velocidad de P 2 vista desde 0 1 • La componente y del impulso. tanto de P 1 como de P 2 , medidas en el marco 0 1 • cambian simplemente de signo durante la colisión. Eo consecuencia. la componente y del impulso total del sistema formado por tas dos pelotas cambia de signo. al antes de la c olisión sea igual a la componente y del impulso total después de la colisión.
Por def'mición. la coordenada x del acontecimiento. r''\ J - l~ é! me 38 la teoría de la. relatividad Estas ecuaciones son las llamadas transfv rmaciones d e Lorent= que, según Einstein. * La solución algebraica de las ecuacio nes (l- 13) para x . y. z. t produce otra forma de la transformación de Lorentz que es útil para transformar del marco primo al marco no pámo. Estas son :e = :e' + v1' , 1 - v~/ r? y = y' (1- 13' ) z = r t ' + x 'r: él = --:::==== z' Las ecuaciones (1- 13') son idénticas a las (1 - 13).
Consecuentemente, en este límite las dos transformaciones serán idénticas. / Por otra parte. surgen discrepancias notables entre las predicciones de la transformación galileana y la lorentziana, que es rigurosamente correcta~ cuando v es comparable a c. En la mecánica clásica no se observaron discrepancias. ya que no se realizaron experimentos con estas velocidades. Es interesante observar que para v le > 1, las ecuaciones (1- J 3) carecen de significado, ya que coordenadas y tiempos reales se transformarían en imaginarios.
Fundamentos de física moderna by Robert Eisberg
by John
4.3