Download e-book for iPad: Elektrodynamik: Eine Einführung in Experiment und Theorie by Professor Dr. Siegmund Brandt, Professor Dr. Hans Dieter

3), wo die Feldstärke aus dem Dipolpotential für r = 0 hergeleitet wurde. Der zweite Term zeigt ein starkes Anwachsen für kleine Abstände b der Ladungen. Der Bereich, in dem er von null verschieden ist, ist eine Kugel vom Radius b/2. Das Volumenintegral über den Faktor [3/(4π(b/2)3 )] Θ(b/2 − r) liefert 3 4π(b/2)3 Θ 3 b − r dV = 4π(b/2)3 2 b/2 r2 dr dΩ = 1 , 0 unabhängig von der Größe von b. 6) dieser Faktor für Werte b, die gegen null gehen, eine δ-Folge in drei Dimensionen, b 3 −r Θ 3 2 4π(b/2) −→ δ 3 (r) b→0 , vgl.

QN an den Orten r1 , . . , rN angegeben. Dieser Ausdruck zeigt in Materie, die aus positiven Atomkernen und negativen Hüllenelektronen besteht, eine starke Variation von elektrischen Feldstärken positiver Ladungen zu denen negativer Ladungen auf der Längenskala von etwa 10−10 m der Abstände der Elektronen von den Atomkernen. Auf größeren Längenskalen vieler Zehnerpotenzen von Hüllenradien erscheint die Materie jedoch neutral, weil bereits die Überlagerung der elektrischen Felder eines Atomkerns und seiner Hülle außerhalb der Hülle praktisch null ergibt.