By George Nakos, David Joyner
ISBN-10: 9687529865
ISBN-13: 9789687529868
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3) para el espectro discreto). 5) y apoyándonos en las mismas consideraciones, escribiremos, de una parte, f 'Y'Y* dq f la,¡2 df = y, de otra parte: f 'Y'Y* dq = ff a,*'Y,*'Y dfdq. 5). 3), con lo que se obtendrá: Esta relación debe cumplirse cualesquiera que sean las a¡ y, por consiguiente, debe cumplirse idénticamente. Para que así ocurra es necesario, ante todo, que el coeficiente de a1 en el integrando (es decir, la integral f 'Yf"Y¡* dq) se anule para todo f' =/= f Para f' = f este coeficiente debe hacerse infinito (en caso contrario la integral respecto de f' sería, simplemente, igual a cero).
Para obtener el movimiento a lo largo de una. trayectoria determinada, hay que partir de una función de onda de tipo especial (el llamado paquete de ondas), (1) Fue introducida por el físico M. PLANCK en 1900. La constante li, que utilizaremos siempre en este libro, es, en rigor, la constante de Planck h dividida por 2n. 26 Conceptos fundamentales de la mecánica cuántica que es apreciablemente distinta de cero tan sólo en una pequeña región del espacio; las dimensiones de esta región se pueden hacer tender a cero junto con h.
1) La constante de Planck representa un papel fundamental en todos los fenómenos cuánticos. Su valor relativo (respecto -de otras magnitudes de igual dimensión) determina el « grado de cuantificación » de un sistema físico. El paso de la mecánica cuántica a la clásica, la cual corresponde a grandes valores de la fase, se puede describir formalmente como paso al límite para ñ -+0 (de manera análoga a como el paso de la óptica ondulatoria a la geométrica corresponde al paso al límite cuando la longitud de onda tiende a cero, J.
Álgebra lineal con aplicaciones by George Nakos, David Joyner
by Anthony
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